|
|
Учебник для 10 класса ФИЗИКА§ 1.30. Преобразования Галилея и их следствия
Преобразование координатНайдем связь между координатами, проекциями скоростей и ускорений в двух системах отсчета К и К1, движущихся относительно друг друга с постоянной скоростью . Для простоты будем считать, что координатные оси Х и X1, обеих систем совпадают, а оси Y, Y1 и Z, Z1 параллельны друг другу. Пусть в начальный момент времени начала координат обеих систем совпадают. Если в момент времени t движущаяся точка находилась в положении А (рис. 1.92), то ее положения в системах отсчета К и К1 можно задать радиусами-векторами . Тогда . За время t начало координат системы отсчета Кх переместилось на . Поэтому предыдущее равенство примет вид:
Рис. 1.92 Запишем соотношение (1.30.1) в проекциях на ось X:
Координаты у, z и y1, z1 одинаковы в обеих системах отсчета. Поэтому преобразования координат при переходе от системы отсчета К1 к системе отсчета К будут иметь вид:
Считается само собой разумеющимся, что время течет одинаково в системах отсчета К и К1, так что t = t1. Преобразования (1.30.1) или (1.30.3) вместе с утверждением о независимости течения времени от движения (t = t1) называются преобразованиями Галилея. Учитывая, что ux = u, преобразования Галилея запишем так:
Закон сложения скоростейНайдем теперь преобразования скоростей при переходе от одной системы отсчета к другой. При движении точки А ее радиус-вектор в системе отсчета К за малый интервал времени Δt изменится на Δ и станет равным + Δ. За то же время в системе отсчета К1 вектор 1 изменится на Δ1 и станет равным 1 +Δ1. Согласно равенству (1.30.1) эти новые векторы должны быть связаны соотношением: + Δ = 1 + Δ1 + (t + Δt). Учитывая, что = Δ1 + t, получим
Эта формула связывает перемещения Δ и Δ1 за время Δt. Разделим правую и левую части этого равенства на Δt и будем считать, что интервал Δt сколь угодно мал (Δt -» 0). Тогда вместо (1.30.5) получим уравнение:
Но — есть мгновенная скорость точки в системе отсчета К, a — мгновенная скорость этой же точки относительно системы отсчета K1. Таким образом, скорости точки в различных системах отсчета, движущихся относительно друг друга с постоянной скоростью , связаны соотношением
Преобразование скоростей (1.30.6) называется законом сложения скоростей в классической механике. Учитывая, что при движении вдоль совпадающих осей координат X и Х1 проекции скорости на оси Y и Z равны нулю (uу = 0, ux = 0), закон сложения проекций скоростей можно записать так:
Абсолютная, относительная и переносная скоростиЧасто для большей наглядности и удобства используют понятия абсолютного, относительного и переносного движений(1). Для этого одну из систем координат, например XOY, считают условно неподвижной. Движение тела относительно неподвижной системы координат называют а б-солютным. Движение тела относительно подвижной системы координат (относительно X1O1Y1) называют относительным. Движение подвижной системы координат относительно неподвижной называют переносным. Скорость, ускорение, перемещение, путь и траекторию точки в неподвижной системе координат называют абсолютными, а в подвижной системе — относительными. В формуле (1.30.6) — абсолютная скорость (a), 1 — относительная скорость (от) и — переносная скорость (п). Теперь закон сложения скоростей (1.30.6) можно записать так:
Абсолютная скорость равна векторной сумме относительной и переносной скоростей. Закон сложения скоростей (1.30.8) геометрически осуществляется по правилу параллелограмма (рис. 1.93, а) или треугольника (рис. 1.93, б). Он справедлив и в том случае, когда скорость п направлена произвольным образом по отношению к системе отсчета К и меняется с течением времени. Преобразование ускоренийПусть в системе отсчета К1 ускорение тела равно от. Каким оно будет в системе отсчета К? Прежде всего договоримся, что система отсчета К1 движется относительно системы отсчета К не вращаясь, т. е. так, что оси X, Y, Z и X1, Y1, Z1 остаются параллельными. Только при этом условии будет справедлив следующий ниже вывод. Запишем закон сложения скоростей (1.30.8) для двух моментов времени t0 = 0 и t:
Вычтем почленно из второго уравнения первое и разделим обе части полученного равенства на интервал времени Δt:
Будем промежуток времени Δt неограниченно уменьшать (Δt —» 0) и перейдем к пределу:
Это равенство означает, что
Итак, ускорение тоже относительно. Но есть один очень важный случай, когда ускорение одинаково, абсолютно. Это случай, когда п = 0, т. е. вторая система отсчета движется относительно первой равномерно и прямолинейно. Независимость расстояний от выбора системы отсчетаИз преобразований Галилея вытекает равенство расстояний между двумя точками во всех системах отсчета, движущихся относительно друг друга. Расстояние между двумя точками А и В в системе отсчета К представляет собой модуль вектора А - В, т. е. rАВ = |А - B|. Согласно преобразованиям Галилея (1.30.1)
Вычитая из первого уравнения второе, получим:
Но модуль вектора 1A - 1В есть расстояние г1АВ между точками А и В в системе отсчета К1 Следовательно,
так как модули равных векторов одинаковы. В координатной форме это уравнение запишется следующим образом:
Относительная скорость двух телРассмотрим два тела А и В, имеющих в системе отсчета К скорости A и B. Найдем скорость движения BA тела В относительно тела А. Для этого свяжем систему отсчета К1 с телом А (рис. 1.94). Тогда искомая относительная скорость BA есть скорость тела В относительно системы отсчета K1.
Рис. 1.94 Воспользуемся далее законом сложения скоростей (1.30.8). Для данного случая скорость тела В относительно системы отсчета К представляет собой абсолютную скорость: B = a. Скорость тела А в системе отсчета К — это переносная скорость. Наконец, скорость BA — это есть относительная скорость: ВА = oт. Согласно закону сложения скоростей (1.30.8) имеем
или
Скорость движения тела В относительно тела А равна разности скоростей этих двух тел. Она не зависит от системы отсчета. В любой системе отсчета, движущейся со скоростью й относительно системы отсчета К,
Отсюда
Преобразования Галилея (1.30.4) вместе с утверждением о независимости течения времени от движения (t = t1) отражают суть классических представлений о пространстве — времени. Согласно этим представлениям расстояния между телами одинаковы во всех системах отсчета и течение времени не зависит от систем отсчета. (1) Все эти понятия ни в коем случае не надо понимать буквально, так как никакого абсолютного движения нет. Но при использовании этих понятий формула сложения скоростей становится проще для запоминания и применения, чем использование безликих индексов у скоростей.
|
|
|